electrodynamics:res2.27

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res2.27 [2019/10/02 05:38] – rootelectrodynamics:res2.27 [2019/10/22 05:44] (текущий) – root
Строка 1: Строка 1:
 ==== а) Сфера заземлена. Заряд вне сферы.==== ==== а) Сфера заземлена. Заряд вне сферы.====
  
-{{:electrodynamics:выделение_058.jpg?direct&400|}}+{{:electrodynamics:выделение_058.jpg?direct&200 |}}
 Если сфера заземлена, потенциал сферы равен нулю: ${\varphi(a)=0}$. Если сфера заземлена, потенциал сферы равен нулю: ${\varphi(a)=0}$.
 Как показано в Как показано в
Строка 9: Строка 9:
 Если заряд $q$  расположен на расстоянии $\ell$ от центра сферы Если заряд $q$  расположен на расстоянии $\ell$ от центра сферы
 радиуса $a$, то изображением этого радиуса $a$, то изображением этого
-заряда будет заряд $q'=-qa/\ell$,+заряда будет заряд  
 +$$ 
 +q'=-\frac{qa}{\ell}, 
 +$$
 который следует поместить на расстояние который следует поместить на расстояние
-$\ell'=a^2/\ell$ от центра сферы. Таким образом,+$$ 
 +\ell'=\frac{a^2}{\ell} 
 +$$ 
 +от центра сферы. Таким образом,
 распределение потенциала и напряженности электрического поля вне сферы, создаваемое зарядом $q$   и распределение потенциала и напряженности электрического поля вне сферы, создаваемое зарядом $q$   и
- индуцированными зарядами на сфере, совпадает с распределением +индуцированными зарядами на сфере, совпадает с распределением 
- потенциала и напряженности, создаваемым  двумя точечными +потенциала и напряженности, создаваемым  двумя точечными 
- зарядами $q$ и $q'$: +зарядами $q$ и $q'$: 
-$$\varphi=\frac{q}{r}-\frac{a}{\ell}\frac{q}{r'} +$$ 
-  \qquad \mbox{при} \qquad R\geq a\,,$$ +\varphi=\frac{q}{r}-\frac{a}{\ell}\frac{q}{r'} 
- +\qquad \mbox{при} \qquad R\geq a\,, 
-$$\vec{E}=\frac{q\vec{r}}{r^3}-q\frac{a}{\ell}\frac{\vec{r}'}+$$ 
 +$$ 
 +\vec{E}=\frac{q\vec{r}}{r^3}-q\frac{a}{\ell}\frac{\vec{r}'}
 {r'^3} {r'^3}
-  \qquad \mbox{при} \qquad R>a,$$ +\qquad \mbox{при} \qquad R>a, 
- где $r$ и $r'$ -- расстояния до точки наблюдения от зарядов+$$ 
 +где $r$ и $r'$ --- расстояния до точки наблюдения от зарядов
 $q$ и $q'$ соответственно. Потенциал внутри сферы $q$ и $q'$ соответственно. Потенциал внутри сферы
 постоянен и равен потенциалу на сфере $\varphi(a)=0$. постоянен и равен потенциалу на сфере $\varphi(a)=0$.
  
-      В полости и на внутренней поверхности сферы нет зарядов. +На внутренней поверхности сферы нет зарядов. 
- Потенциал сферы удовлетворяет уравнению Лапласа $\Delta\varphi=0$. +Потенциал внутри сферы удовлетворяет уравнению Лапласа $\Delta\varphi=0$. 
- На стенках полости он должен быть константой, равной нулю. +На стенках сферы он --- константа, равная нулю. 
- Решение, удовлетворяющее этому условию, можно указать сразу: +Решение, удовлетворяющее этому условию, можно указать сразу --- 
- это $\varphi=0$. По теореме единственности других решений быть +это $\varphi=0$. По теореме единственности других решений быть 
- не может. Значит, и $\vec{E}=-\grad\,\varphi=0\,$ для $R<a$. Равенство +не может. Значит, и  
- нулю электрического поля внутри сферы легко понять из следующих +$$\vec{E}=-\text{grad}\,\varphi=0 \hspace{10pt} \text{ для } R<a. 
- соображений. Если вместо сферы взять проводящий шар того +$$ 
- же радиуса, то поле вне шара будет таким же, как поле вне +
- сферы. А поле внутри шара будет равно нулю, поскольку шар -- +
- проводник. Не будет внутри шара и объемных зарядов: $\rho=0$, +
- так как $\div\vec{E}=0$. Но такая электронейтральная среда не будет +
- оказывать никакого влияния на величину электрического поля. +
- Поэтому если такую среду удалить, оставляя только проводящую +
- оболочку, то  от этого  поле нигде  не изменится.  Оно +
- останется равным нулю во всем пространстве, из которого удалена +
- среда,  т. е. внутри  сферы.+
  
- Найдем  распределение поверхностной+Найдем  распределение поверхностной
  плотности заряда $\sigma$ по сфере. На заряженной поверхности,  плотности заряда $\sigma$ по сфере. На заряженной поверхности,
  разделяющей области 1 и 2, в вакууме нормальные составляющие  разделяющей области 1 и 2, в вакууме нормальные составляющие
- электрического поля  терпят разрыв $E_{2R}\big|_{R=a}- + электрического поля  терпят разрыв  
-E_{1R}\big|_{R=a}=4\pi\sigma$. Поскольку в нашем  случае поле +$$ 
-  с внутренней  стороны сферы  равно нулю $E_{1R}\big|_{R=a}=0$, +E_{2R}\big|_{R=a}- 
- то +E_{1R}\big|_{R=a}=4\pi\sigma. 
-$$\sigma=\frac{1}{4\pi}E_{2R}\bigg|_{R=a}\;.$$+$$ 
 +Поскольку в нашем  случае поле внутри проводящей сферы (толщина сферы не нулевая) равно нулю $E_{1R}\big|_{R=a}=0$, 
 +то 
 +$$ 
 +\sigma=\frac{1}{4\pi}E_{2R}\bigg|_{R=a}\;. 
 +$$
  
- Найдем напряженность электрического поля на поверхности +Найдём напряженность электрического поля на поверхности 
- заземленной сферы. Заметим, что+заземленной сферы. Заметим, что
 $$\vec{R}=\vec{r}+\vec{\ell}\;,$$ $$\vec{R}=\vec{r}+\vec{\ell}\;,$$
 $$\vec{R}=\vec{r}'+\vec{\ell}'.$$ $$\vec{R}=\vec{r}'+\vec{\ell}'.$$
Строка 61: Строка 67:
 \Bigr)\vec{R}+\Bigl(\frac{R}{\ell \Bigr)\vec{R}+\Bigl(\frac{R}{\ell
 r'^3}\vec{\ell}'- r'^3}\vec{\ell}'-
-  \frac{\vec \ell}{r^3}\Bigr)\biggr]\;.$$+\frac{\vec \ell}{r^3}\Bigr)\biggr]\;.$$
  Покажем, что второе слагаемое в скобках равно нулю на поверхности  Покажем, что второе слагаемое в скобках равно нулю на поверхности
  сферы. Подставляя в него $r=r'\ell/a$ и $\ell'=a^2/\ell$,  сферы. Подставляя в него $r=r'\ell/a$ и $\ell'=a^2/\ell$,
Строка 70: Строка 76:
  \Bigl(\frac{a^3}{\ell^3}\frac{\ell^3}{a^3r^3}-\frac{1}{r^3}\Bigr)  \Bigl(\frac{a^3}{\ell^3}\frac{\ell^3}{a^3r^3}-\frac{1}{r^3}\Bigr)
  \vec{\ell}=0\;.$$  \vec{\ell}=0\;.$$
- Таким  образом,  напряженность  электрического  поля  на поверхности + 
-  сферы,  как  и следовало  ожидать, имеет  только нормальную составляющую+Таким  образом,  напряженность  электрического  поля  на поверхности 
 +сферы,  как  и следовало  ожидать, имеет  только нормальную составляющую
 $$\vec{E}\big|_{R=a}=q\Bigl(\frac{1}{r^3}-\frac{R}{\ell r'^3} $$\vec{E}\big|_{R=a}=q\Bigl(\frac{1}{r^3}-\frac{R}{\ell r'^3}
 \Bigr)\vec{R}\;.$$ \Bigr)\vec{R}\;.$$
- Выражая $r$ и $r'$ через координаты ($R\,,\,\theta\,,\,\alpha$) +Выражая $r$ и $r'$ через координаты ($R\,,\,\theta\,,\,\alpha$) 
- в сферической системе+в сферической системе
 $$r=\bigl(R^2+\ell^2-2R\ell\cos\theta\bigr)^{1/2}\,,$$ $$r=\bigl(R^2+\ell^2-2R\ell\cos\theta\bigr)^{1/2}\,,$$
 $$r'=\bigl(R^2+\ell'^2-2R\ell' $$r'=\bigl(R^2+\ell'^2-2R\ell'
-              \cos\theta\bigr)^{1/2},$$ +\cos\theta\bigr)^{1/2},$$ 
- находим+находим
 $$E_{2R}=-\frac{q(\ell^2-a^2)}{a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}.$$ $$E_{2R}=-\frac{q(\ell^2-a^2)}{a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}.$$
- Тогда+Тогда
 \[ \[
 \sigma=-\frac{q(\ell^2-a^2)}{4\pi \sigma=-\frac{q(\ell^2-a^2)}{4\pi
 a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}. a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}.
 \] \]
-Найдем полный заряд на полусфере, обращенной к заряду $q$.\\ + 
-\begin{wrapfigure}[6]{l}{5.0cm} +Найдем полный заряд на полусфере, обращенной к заряду $q$. 
-\vspace{-5pt} +{{:electrodynamics:выделение_059.jpg?direct&200 |}}
-\includegraphics[width=5.0cm]{RIS23.eps} +
-\end{wrapfigure}+
 Заряд на кольце Заряд на кольце
  ширины $ad\theta$ радиуса $a\sin\theta$ равен  ширины $ad\theta$ радиуса $a\sin\theta$ равен
 $$dQ=\sigma\cdot 2\pi a^2\sin\theta\,d\theta\,.$$ $$dQ=\sigma\cdot 2\pi a^2\sin\theta\,d\theta\,.$$
-                Тогда величина заряда на полусфере, +Тогда величина заряда на полусфере, 
-                обращенной к заряду $q$, будет равна +обращенной к заряду $q$, будет равна 
-\[ +$$ 
-\begin{array}{rl} +Q_1=-2\pi a^2\int\limits_{0}^{\pi/2}
-  Q_1&=-2\pi a^2\int\limits_{0}^{\pi/2}+
 \frac{q(\ell^2-a^2)\sin\theta\,d\theta} {4\pi \frac{q(\ell^2-a^2)\sin\theta\,d\theta} {4\pi
-a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}=\\ +a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}= 
-  {}&=\frac{q(\ell^2-a^2)}{2\ell}+$$ 
 +$$ 
 +\frac{q(\ell^2-a^2)}{2\ell}
 \biggl(\frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}-\frac{1}{\ell-a}\biggr)\,. \biggl(\frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}-\frac{1}{\ell-a}\biggr)\,.
-\end{array} +$$ 
-\]+
 Таким же образом найдем заряд на противоположной полусфере: Таким же образом найдем заряд на противоположной полусфере:
 $$Q_2=\frac{q(\ell^2-a^2)}{2\ell}\biggl(\frac{1}{a+\ell}- $$Q_2=\frac{q(\ell^2-a^2)}{2\ell}\biggl(\frac{1}{a+\ell}-
-      \frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}\biggr)\,.$$ +\frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}\biggr)\,.$$ 
- Суммарный заряд на сфере, как и следовало ожидать,+Суммарный заряд на сфере, как и следовало ожидать,
 $$Q=Q_1+Q_2=-q\frac{a}{\ell}.$$ $$Q=Q_1+Q_2=-q\frac{a}{\ell}.$$
  
-    То, что полный заряд на сфере равен $q'$, можно понять+То, что полный заряд на сфере равен $q'$, можно понять
  и не интегрируя поверхностную плотность. Действительно, мы  и не интегрируя поверхностную плотность. Действительно, мы
  нашли, что вне сферы поле $\vec{E}$  создается зарядами $q$  и  нашли, что вне сферы поле $\vec{E}$  создается зарядами $q$  и
Строка 121: Строка 127:
  заряд на поверхности сферы равен $q'$.  заряд на поверхности сферы равен $q'$.
  
-б)~Заряд вне сферы. Сфера изолирована.+==== б) Заряд вне сферы. Сфера изолирована. ====
  
 Если сфера изолирована, то полный заряд сферы равен нулю, Если сфера изолирована, то полный заряд сферы равен нулю,
- поэтому для определения поля вне сферы нужно поместить внутри +поэтому для определения поля вне сферы нужно поместить внутри 
-       сферы еще один фиктивный заряд +сферы еще один фиктивный заряд 
-       $q''=-q'$. +$q''=-q'$. 
- Это легко  понять из  следующих рассуждений. Вне сферы будет +Это легко  понять из  следующих рассуждений. Вне сферы будет 
-\begin{wrapfigure}[7]{l}{5.8cm} +{{:electrodynamics:выделение_060.jpg?direct&200 |}}
-\vspace{-00pt} +
-\includegraphics[width=5.6cm]{RIS24.eps} +
-\end{wrapfigure}+
  какое-то   распределение  какое-то   распределение
-  напряженности электрического поля  $\vec{E}$. +напряженности электрического поля  $\vec{E}$. 
-  Если взять поток вектора $\vec{E}$  через +Если взять поток вектора $\vec{E}$  через 
- поверхность, окружающую сферу, но не окружающую заряд $q$, +поверхность, окружающую сферу, но не окружающую заряд $q$, 
- то он должен быть по теореме   Гаусса равен полному заряду $Q$,+то он должен быть по теореме   Гаусса равен полному заряду $Q$,
  находящемуся внутри объема, ограниченного этой поверхностью,  находящемуся внутри объема, ограниченного этой поверхностью,
  умноженному на $4\pi$:  умноженному на $4\pi$:
Строка 145: Строка 148:
 $$\oint(\vec{E}\,d\vec{s})=4\pi q',$$ $$\oint(\vec{E}\,d\vec{s})=4\pi q',$$
  что неверно, значит, внутрь сферы нужно поместить еще один  что неверно, значит, внутрь сферы нужно поместить еще один
- заряд $q''$, \, равный \, по величине и + заряд $q''$, равный  по величине и 
- противоположный по \, знаку+ противоположный по знаку
  заряду $q'$,  $q''=~-q'$.  заряду $q'$,  $q''=~-q'$.
  
-     Заряд $q''$ нужно поместить в такую точку,+Заряд $q''$ нужно поместить в такую точку,
  чтобы сфера  осталась эквипотенциальной поверхностью в системе трех зарядов. Такой точкой является центр сферы. Окончательно  чтобы сфера  осталась эквипотенциальной поверхностью в системе трех зарядов. Такой точкой является центр сферы. Окончательно
- \[ +$$ 
- \begin{array}{rll} +\varphi(\vec{R})=\frac{q}{r}+\frac{q'}{r'}- 
-  \varphi(\vec{R})=&\frac{q}{r}+\frac{q'}{r'}- +\frac{q'}{R} \hspace{10pt} \mbox{при } \qquad R\geq a, 
-\frac{q'}{R}&\mbox{при} \qquad R\geq a,\\ +$$ 
-  \vec{E}(\vec{R})=&\frac{q\vec{r}}{r^3}+\frac{q'\vec{r}'}+$$ 
 +\vec{E}(\vec{R})=\frac{q\vec{r}}{r^3}+\frac{q'\vec{r}'}
   {r'^3}-   {r'^3}-
-\frac{q'\vec{R}}{R^3}&\mbox{при} \qquad R> a. +\frac{q'\vec{R}}{R^3} \hspace{10pt} \mbox{при } \qquad R> a. 
- \end{array} +$$ 
- \] +Внутри сферы потенциал постоянен и равен потенциалу на сфере 
- Внутри сферы потенциал постоянен и равен потенциалу на сфере +$$ 
-$$\varphi(\vec{R})=\varphi(a)=\frac{q}{\ell} +\varphi(\vec{R})=\varphi(a)=\frac{q}{\ell} 
-  \qquad \mbox{при} \qquad R\leq a,$$ + \hspace{10pt} \mbox{при } R\leq a, 
- а поле $\vec{E}=0$. Рассуждения такие же,  как и для заземленной +$$ 
- сферы.+а поле $\vec{E}=0$. Рассуждения такие же,  как и для заземленной 
 +сферы.
  
-     Проводящая оболочка экранирует внешнее поле заряда $q$. +Проводящая оболочка экранирует внешнее поле заряда $q$. 
- Распределение заряда по поверхности будет иметь вид:+Распределение заряда по поверхности будет иметь вид:
 $$\sigma=-\frac{q(\ell^2-a^2)}{4\pi a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}+ $$\sigma=-\frac{q(\ell^2-a^2)}{4\pi a(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}+
  \frac{q}{4\pi a\ell}=$$  \frac{q}{4\pi a\ell}=$$
Строка 173: Строка 178:
 \frac{a(\ell^2-a^2)}{(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}\biggr)\,.$$ \frac{a(\ell^2-a^2)}{(a^2+\ell^2-2a\ell\cos\theta)^{3/2}}\biggr)\,.$$
  
-  в)~Заряд внутри сферы. Сфера изолирована.+==== в) Заряд внутри сферы. Сфера изолирована. ====
  
-   Заряд на сфере равен нулю, поскольку сфера была не заряжена. +Заряд на сфере равен нулю, поскольку сфера была не заряжена. 
- Если заменить сферу сферическим  проводящим слоем некоторой +Если заменить сферу сферическим  проводящим слоем некоторой 
- толщины с внутренним  радиусом, равным  радиусу сферы, +толщины с внутренним  радиусом, равным  радиусу сферы, 
- то поток вектора $\vec{E}$ через поверхность, проходящую в толще +то поток вектора $\vec{E}$ через поверхность, проходящую в толще 
- слоя, равен нулю, так как поле в проводнике $\vec{E}=0$. Отсюда+слоя, равен нулю, так как поле в проводнике $\vec{E}=0$. Отсюда
  следует, что на внутренней поверхности слоя      индуцируется  следует, что на внутренней поверхности слоя      индуцируется
- заряд $(-q)$, на внешней -- $q$. Поля внесенного заряда $q$  и+ заряд $(-q)$, на внешней --- $q$. Поля внесенного заряда $q$  и
  индуцированного на внутренней поверхности заряда $(-q)$  индуцированного на внутренней поверхности заряда $(-q)$
  полностью компенсируют друг друга в толще слоя и во всем  полностью компенсируют друг друга в толще слоя и во всем
Строка 192: Строка 197:
  зависит только от места нахождения заряда $q$.  зависит только от места нахождения заряда $q$.
  
-  Чтобы индуцированный на внешней поверхности слоя+Чтобы индуцированный на внешней поверхности слоя
  заряд $q$ не создавал в толщине слоя поле, он должен  заряд $q$ не создавал в толщине слоя поле, он должен
  распределиться равномерно. Понятно, что равномерность  распределиться равномерно. Понятно, что равномерность
-\begin{wrapfigure}[6]{l}{5.7cm} +{{:electrodynamics:выделение_061.jpg?direct&200 |}}
-\vspace{-15pt} +
-\includegraphics[width=5.5cm]{RIS25.eps} +
-\end{wrapfigure}+
  распределения  распределения
  заряда на внешней поверхности слоя сохранится, если толщину слоя  заряда на внешней поверхности слоя сохранится, если толщину слоя
  устремить к нулю. Напряженность электрического поля вне сферы от равномерно распределенного по поверхности                    сферы заряда $q$  будет такая же, как от                    точечного заряда $q$, помещенного в центр                    сферы:  устремить к нулю. Напряженность электрического поля вне сферы от равномерно распределенного по поверхности                    сферы заряда $q$  будет такая же, как от                    точечного заряда $q$, помещенного в центр                    сферы:
 $$\vec{E}(\vec{R})=\frac{q\vec{R}}{R^3} $$\vec{E}(\vec{R})=\frac{q\vec{R}}{R^3}
-  \qquad \mbox{при} \qquad R> a\,,$$+\qquad \mbox{при} \qquad R> a\,,$$
 $$\varphi(\vec{R})=\frac{q}{R} $$\varphi(\vec{R})=\frac{q}{R}
-  \qquad \mbox{при} \qquad R\geq a\,.$$+ \qquad \mbox{при} \qquad R\geq a\,.$$
  
  Причем поле вне сферы не зависит от того, где внутри сферы  Причем поле вне сферы не зависит от того, где внутри сферы
Строка 214: Строка 216:
 $\Delta\varphi=0\;$ и $\Delta\varphi=0\;$ и
  что этот потенциал на сфере должен быть константой. Но  что этот потенциал на сфере должен быть константой. Но
- решение $\varphi=\const$ и соответственно $\vec{E}=0$+ решение $\varphi=const$ и соответственно $\vec{E}=0$
  во всей области вне сферы будет неверным. Действительно,  во всей области вне сферы будет неверным. Действительно,
  проводящая сфера делит  проводящая сфера делит
Строка 224: Строка 226:
 Потенциал Потенциал
 $$\varphi(\vec{R})=\frac{q}{r}+\frac{q'}{r'}+ $$\varphi(\vec{R})=\frac{q}{r}+\frac{q'}{r'}+
- \const+ const
   \qquad \mbox{при} \qquad R\leq a.$$   \qquad \mbox{при} \qquad R\leq a.$$
  
-  Из условия непрерывности потенциала на поверхности сферы +Из условия непрерывности потенциала на поверхности сферы 
- следует, что\lb $\const=q/a$. Заряды $q$ и $q'$+ следует, что $const=\frac qa$. Заряды $q$ и $q'$
  обладают свойством взаимности: если $q'$  обладают свойством взаимности: если $q'$
-  является изображением заряда  $q\,$, то+ является изображением заряда  $q\,$, то
  и обратно заряд $q\,$  является изображением заряда  и обратно заряд $q\,$  является изображением заряда
  $q'$.  $q'$.
Строка 237: Строка 239:
 $$\vec{E}=\frac{q\vec{r}}{r^3}-q\frac{a}{\ell} $$\vec{E}=\frac{q\vec{r}}{r^3}-q\frac{a}{\ell}
 \frac{\vec{r}'}{r'^3} \frac{\vec{r}'}{r'^3}
-  \qquad \mbox{при} \qquad R<a.$$+\qquad \mbox{при} \qquad R<a.$$
  
  Поступая так же, как при выводе формулы (2), находим распределение  Поступая так же, как при выводе формулы (2), находим распределение
Строка 248: Строка 250:
 \biggl(\frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}-\frac{1}{a-\ell}\biggr),$$ \biggl(\frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}-\frac{1}{a-\ell}\biggr),$$
 $$Q_2=\frac{q(a^2-\ell^2)}{2\ell}\biggl(\frac{1}{a+\ell}- $$Q_2=\frac{q(a^2-\ell^2)}{2\ell}\biggl(\frac{1}{a+\ell}-
-      \frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}\biggr).$$+\frac{1}{\sqrt{a^2+\ell^2}}\biggr).$$
  
  Полный заряд на внутренней поверхности сферы, как и следовало  Полный заряд на внутренней поверхности сферы, как и следовало
- быть,\lb $Q_1+Q_2=-q$.+ быть, $Q_1+Q_2=-q$.
  
-г)~Заряд внутри сферы. Сфера заземлена.+==== г) Заряд внутри сферы. Сфера заземлена. ====
  
  Если  заземлить сферу,  рассмотренную выше,  то потенциал сферы  Если  заземлить сферу,  рассмотренную выше,  то потенциал сферы
-\begin{wrapfigure}[11]{l}{5.25cm} +{{:electrodynamics:выделение_062.jpg?direct&200 |}}
-\vspace{-15pt} +
-\includegraphics[width=5.0cm]{RIS26.eps} +
-\end{wrapfigure}+
 сравняется с потенциалом сравняется с потенциалом
-   земли $\varphi=0$ и заряд $q$ с внешней +земли $\varphi=0$ и заряд $q$ с внешней 
-  поверхности сферы  стечет в землю.+поверхности сферы  стечет в землю.
  Поэтому  Поэтому
-        $$\varphi=0 \qquad\mbox{при} \qquad R\geq a,$$+$$\varphi=0 \qquad\mbox{при} \qquad R\geq a,$$
 $$\vec{E}=0 \qquad\mbox{при} \qquad R>a.$$ $$\vec{E}=0 \qquad\mbox{при} \qquad R>a.$$
  
Строка 272: Строка 271:
 такими же, как для изолированной сферы. Потенциал такими же, как для изолированной сферы. Потенциал
 $$\varphi(\vec{R})=\frac{q}{r}+\frac{q'}{r'} $$\varphi(\vec{R})=\frac{q}{r}+\frac{q'}{r'}
-  \qquad \mbox{при} \qquad R\leq a.$$+\qquad \mbox{при} \qquad R\leq a.$$
  
  Таким образом, заземленная сфера экранирует поле заряда,  Таким образом, заземленная сфера экранирует поле заряда,
  помещенного внутрь сферы.  помещенного внутрь сферы.
-