electrodynamics:res3.4

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res3.4 [2019/11/06 05:40] – создано rootelectrodynamics:res3.4 [2019/11/06 06:12] (текущий) – root
Строка 5: Строка 5:
 ----- -----
  
- В стационарном случае $\Div \vec{j}=0$, откуда $j_{1n}|=j_{2n}|$. +{{:electrodynamics:выделение_066.jpg?direct&200 |}} 
-  Нормальные состав- +В стационарном случае $\text{div} \vec{j}=0$, откуда $j_{1n}|=j_{2n}|$. 
-\begin{wrapfigure}[6]{l}{4.2cm} +Нормальные составляющие к границе раздела двух сред непрерывны, иначе на границе будет 
-\vspace{-10pt} +изменяться заряд. С другой стороны, $\text{rot}\vec{E}=0$, 
-\includegraphics[width=3.50cm]{ris38.eps} +откуда следует непрерывность тангенциальной 
-\end{wrapfigure} +составляющей напряженности электрического
- ляющие к границе раздела двух сред непрерывны, иначе на границе будет +
- изменяться заряд. С другой стороны, $\rot\vec{E}=0$, +
- откуда следует непрерывность тангенциальной +
- составляющей напряженности электрического+
 поля $E_{1\tau}=E_{2\tau}$. Так как $\vec{j}=\sigma\vec{E}$, то поля $E_{1\tau}=E_{2\tau}$. Так как $\vec{j}=\sigma\vec{E}$, то
 $$j_{1\tau}=\sigma_{1}E_{1\tau}, \qquad \, $$j_{1\tau}=\sigma_{1}E_{1\tau}, \qquad \,
-            j_{2\tau}=\sigma_{2}E_{2\tau}=+j_{2\tau}=\sigma_{2}E_{2\tau}=
 \,j_{1\tau}\frac{\sigma_2}{\sigma_1}.$$ \,j_{1\tau}\frac{\sigma_2}{\sigma_1}.$$
  
-    Поскольку $j_{1\tau}/j_{1n}=\tg\alpha$  (см. рисунок), то +Поскольку $\frac{j_{1\tau}}{j_{1n}}=\text{tg}\, \alpha$, то 
-$$\frac{\tg\alpha_1}{\tg\alpha_2}=\frac{\sigma_1}{\sigma_2}\,.$$+$$\frac{\text{tg}\, \alpha_1}{\text{tg} \,\alpha_2}=\frac{\sigma_1}{\sigma_2}\,.$$