electrodynamics:res3.4

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res3.4 [2019/11/06 06:09] – rootelectrodynamics:res3.4 [2019/11/06 06:12] (текущий) – root
Строка 8: Строка 8:
 В стационарном случае $\text{div} \vec{j}=0$, откуда $j_{1n}|=j_{2n}|$. В стационарном случае $\text{div} \vec{j}=0$, откуда $j_{1n}|=j_{2n}|$.
 Нормальные составляющие к границе раздела двух сред непрерывны, иначе на границе будет Нормальные составляющие к границе раздела двух сред непрерывны, иначе на границе будет
-изменяться заряд. С другой стороны, $\rot\vec{E}=0$,+изменяться заряд. С другой стороны, $\text{rot}\vec{E}=0$,
 откуда следует непрерывность тангенциальной откуда следует непрерывность тангенциальной
 составляющей напряженности электрического составляющей напряженности электрического
Строка 16: Строка 16:
 \,j_{1\tau}\frac{\sigma_2}{\sigma_1}.$$ \,j_{1\tau}\frac{\sigma_2}{\sigma_1}.$$
  
-Поскольку $j_{1\tau}/j_{1n}=\tg\alpha$  (см. рисунок), то +Поскольку $\frac{j_{1\tau}}{j_{1n}}=\text{tg}\, \alpha$, то 
-$$\frac{\tg\alpha_1}{\tg\alpha_2}=\frac{\sigma_1}{\sigma_2}\,.$$+$$\frac{\text{tg}\, \alpha_1}{\text{tg} \,\alpha_2}=\frac{\sigma_1}{\sigma_2}\,.$$