electrodynamics:res4.13

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res4.13 [2019/11/17 16:39] – rootelectrodynamics:res4.13 [2019/11/17 16:44] (текущий) – root
Строка 8: Строка 8:
 \oint{H_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS. \oint{H_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS.
 \] \]
-В первой среде, где есть только вертикальный провод с током, тогда в цилиндрической системе координат:+В первой среде, где есть только вертикальный провод с током, в цилиндрической системе координат:
 $$H_\alpha \cdot 2\pi r  = \frac{4\pi}{c} J$$   $$H_\alpha \cdot 2\pi r  = \frac{4\pi}{c} J$$  
 так, что  так, что 
 $$H_\alpha = \frac{{2J}}{{cr}}.$$ $$H_\alpha = \frac{{2J}}{{cr}}.$$
  
-При растекании тока в земле из симметрии считаем, что ток  течёт равномерно во все стороны, тогда в телесный угол $\Omega = 2\pi (1-\cos \theta)$ втекает ток +При растекании тока в земле из симметрии считаем, что ток  течёт равномерно во все стороны, тогда в телесный угол $\Omega = 2\pi (1-\cos \theta)$, где угол $\theta$ меняется в пределах от $0$ до $\frac{\pi}{2}$, втекает ток:
 $$J_{\theta}=J (1-\cos \theta), $$ $$J_{\theta}=J (1-\cos \theta), $$
-следовательно магнитное поле в сферической системе координат будет+следовательно магнитное поле в сферической системе координат:
 $$ $$
 H_\alpha = \frac{{2J(1-\cos \theta)}}{{cr\sin \theta}}. H_\alpha = \frac{{2J(1-\cos \theta)}}{{cr\sin \theta}}.
 $$ $$