electrodynamics:res4.4

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res4.4 [2019/11/11 13:49] – rootelectrodynamics:res4.4 [2019/11/11 13:56] (текущий) – root
Строка 9: Строка 9:
 Воспользуемся интегралом Воспользуемся интегралом
 \[ \[
-\oint \vec H d\vec l = \frac{{4\pi }}{c}\int {\vec j d\, \vec S},+\oint \vec H d\vec \ell = \frac{{4\pi }}{c}\int {\vec j \, d \vec S},
 \] \]
 вытекающего из уравнения Максвелла вытекающего из уравнения Максвелла
 \[ \[
-\text{rotЪ\vec H = \frac{{4\pi }}{c}\vec j.+\text{rot}\vec H = \frac{{4\pi }}{c}\vec j.
 \] \]
 Из симметрии ясно, что магнитное поле может быть направлено только параллельно плоскостям и перпендикулярно току. Тогда Из симметрии ясно, что магнитное поле может быть направлено только параллельно плоскостям и перпендикулярно току. Тогда
 \[ \[
-2lH = \frac{{4\pi }}{c}il+2\ell H = \frac{{4\pi }}{c}i\ell
 \] \]
 \[ \[
Строка 23: Строка 23:
 \] \]
  
-1) $H=\frac{4\pi i}{c}$ между плоскостями и $H=0$ вне них; +1.) $H=\frac{4\pi i}{c}$ между плоскостями и $H=0$ вне них; 
  
-2)+2.)
 $H=0$ между плоскостями и  $H=\frac{4\pi i}{c}$ вне них. В обоих $H=0$ между плоскостями и  $H=\frac{4\pi i}{c}$ вне них. В обоих
 случаях $\vec H$ направлено вдоль плоскостей и перпендикулярно случаях $\vec H$ направлено вдоль плоскостей и перпендикулярно
 току. току.