Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- electrodynamics:res4.5 [2019/11/11 13:51] – root
+++ electrodynamics:res4.5 [2019/11/17 16:21] (текущий) – root
@@ Строка 6: / Строка 6: @@
 -----
+Из симметрии задачи следует, что $H_r = H_z  = 0$ всюду, воспользуемся интегральной формой уравнения Максвелла
+\[
+\oint{H_l dl}=\frac{4\pi}{c}\iint j_n dS.
+\]
+При $ r \le a$:
+$$H_\alpha \cdot 2\pi r  = \frac{4\pi}{c} \frac{J}{\pi a^2} \pi r^2 $$
+так, что $H_\alpha = \frac{{2Jr}}{{ca^2 }}.$
-$ H_r = H_z  = 0$ всюду; $ H_\alpha   = \frac{{2Jr}}{{ca^2 }}$ при $ r \le a,$ $H_\alpha   = \frac{{2J}}{{cr}}$ при
+При $a \le r \le b$ общий ток не меняется, а длина периметра растёт, так что $H_\alpha   = \frac{{2J}}{{cr}}$.
-$a \le r \le b$ и $H_\alpha=0$ при $r>b$.
+И $H_\alpha=0$ при $r>b$, так как суммарный ток нулевой.