electrodynamics:res5.1

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res5.1 [2019/12/01 16:25] – rootelectrodynamics:res5.1 [2019/12/01 17:19] (текущий) – root
Строка 1: Строка 1:
 5.1.  В пространстве, заполненном магнетиком с проницаемостью 5.1.  В пространстве, заполненном магнетиком с проницаемостью
 $\mu_1$, расположен бесконечный прямолинейный проводник с током $J$ вдоль $\mu_1$, расположен бесконечный прямолинейный проводник с током $J$ вдоль
-оси $Z$. Проводящая сфера с  центром в начале координат (радиус $a$~) заменяет соответствующую часть линейного проводника. Внутри сферы --- магнетик с проницаемостью $\mu_2$. Найти $\vec{B}$ и+оси $Z$. Проводящая сфера с  центром в начале координат (радиус $a$) заменяет соответствующую часть линейного проводника. Внутри сферы --- магнетик с проницаемостью $\mu_2$. Найти $\vec{B}$ и
 $\vec{H}$ всюду. $\vec{H}$ всюду.
 {{:electrodynamics:выделение_152.png?direct&200 |}} {{:electrodynamics:выделение_152.png?direct&200 |}}
Строка 13: Строка 13:
  \[  \[
  \oint \vec H d \vec{\ell} = H_{\alpha} 2 \pi r =\frac{4\pi}{c}I,\] откуда  \oint \vec H d \vec{\ell} = H_{\alpha} 2 \pi r =\frac{4\pi}{c}I,\] откуда
-\[ H_{\alpha}=\frac{{2J}}{{cr}},\;\;\vec B_{\alpha}  = \mu _1 \vec H_{\alpha}.\]+\[ H_{\alpha}=\frac{{2I}}{{cr}},\;\;\vec B_{\alpha}  = \mu _1 \vec H_{\alpha}.\]
 Внутри сферы Внутри сферы
 \[\vec H = 0,\;\;\vec B=0.\] \[\vec H = 0,\;\;\vec B=0.\]
Строка 21: Строка 21:
  
 $$  $$ 
-H_{\tau}_2-H_{\tau}_1=\frac{4\pi i}{c},+H_{\tau 2}-H_{\tau 1}=\frac{4\pi i}{c},
 $$ $$
-где $i=\frac{I}{2\pi r} --- поверхностная плотность тока, тогда+где $i=\frac{I}{2\pi r}$ --- поверхностная плотность тока, тогда
 $$  $$ 
-H_{\tau}_2=\frac{2 I}{cr},+H_{\tau 2}=\frac{2 I}{cr},
 $$ $$
-совпадает с нашим выражением, полученным ранее.+совпадает с нашим выражением, полученным ранее $H_{\alpha}$.