electrodynamics:res5.19

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Следующая версия		 Предыдущая версия
electrodynamics:res5.19 [2019/12/01 17:15] – создано rootelectrodynamics:res5.19 [2020/11/26 17:27] (текущий) – root
Строка 6: Строка 6:
 По аналогии с законами Кирхгофа для электрических цепей основное уравнение для простой магнитной цепи имеет вид По аналогии с законами Кирхгофа для электрических цепей основное уравнение для простой магнитной цепи имеет вид
 \[ \[
-\frac{4\pi I}{c}=\Phi R_\mu,\;\;R_\mu=\oint \frac{\dif x}{\mu(x) S(x)}.+\frac{4\pi I}{c}=\Phi R_\mu,\;\;R_\mu=\oint \frac{d x}{\mu(x) S(x)}.
 \] \]
-Уи показанного на рисунке электромагнита <<электродвижущей силой>> является обмотка электромагнита, состоящая из \(N\) витков, по которому течет ток \(I\). Тогда магнитный поток в магнитопроводе ( в пренебрежении рассеянием магнитного потока в окружающую среду) записывается+У показанного на рисунке электромагнита <<электродвижущей силой>> является обмотка электромагнита, состоящая из \(N\) витков, по которому течет ток \(I\). Тогда магнитный поток в магнитопроводе ( в пренебрежении рассеянием магнитного потока в окружающую среду) записывается
 \[ \[
 \Phi=\frac{4\pi}{c}NI\frac{1}{R_\mu}=\frac{4\pi}{c}\frac{NI}{R_\text{ж}+R_d}, \Phi=\frac{4\pi}{c}NI\frac{1}{R_\mu}=\frac{4\pi}{c}\frac{NI}{R_\text{ж}+R_d},
Строка 18: Строка 18:
 Тогда магнитное поле в зазоре Тогда магнитное поле в зазоре
 \[ \[
-H\approx \frac{\Phi}{S}=\frac{4\pi}{c}\frac{NI}{d+\frac{L_\text{ж} S}{\mu S_\text{ж}}}.+B\approx \frac{\Phi}{S}=\frac{4\pi}{c}\frac{NI}{d+\frac{L_\text{ж} S}{\mu S_\text{ж}}}.
 \] \]
 При \(S\sim S_\text{ж}\) и \(\mu \gg 1\) При \(S\sim S_\text{ж}\) и \(\mu \gg 1\)
 \[ \[
-H\approx \frac{4\pi N I}{c d}.+B\approx \frac{4\pi N I}{c  (d +\frac{L_\text{ж}}{\mu })}.
 \] \]