electrodynamics:res5.2

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
electrodynamics:res5.2 [2019/12/01 16:33] – rootelectrodynamics:res5.2 [2019/12/01 16:34] (текущий) – root
Строка 4: Строка 4:
 ----- -----
  
-Так же как и в предыдущей задаче система осесимметрична, поэтому +Распределение тока осесимметрично, следовательно 
-$ H_r  = H_z  = B_r  = B_z  = 0 $ всюду. Отлична от нуля только \(\alpha\)-тая составляющая \(\vec H\) и \(\vec B\). Предположим также, что ток распределен равномерно по сечению проводника. Тогда, используя теорему Стокса, мы можем записать внутри проводника \(r \leq a\)+$ H_r  = H_z= 0 $ всюду. Отлична от нуля только \(\alpha\)--тая составляющая \(\vec H\) и \(\vec B\). Предположим также, что ток распределен равномерно по сечению проводника. Тогда, используя теорему Стокса, мы можем записать внутри проводника \(r \leq a\)
 \[ \[
  \oint \vec H d \vec{\ell} = H_{\alpha} 2 \pi r =\frac{4\pi}{c} \frac{J\pi r^2}{\pi a^2},\]  \oint \vec H d \vec{\ell} = H_{\alpha} 2 \pi r =\frac{4\pi}{c} \frac{J\pi r^2}{\pi a^2},\]