Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- electrodynamics:res5.7 [2019/12/01 16:51] – root
+++ electrodynamics:res5.7 [2019/12/02 10:38] (текущий) – root
@@ Строка 15: / Строка 15: @@
 H_{1\tau}=H_{2\tau};\;\;B_{1n}=B_{2n}.
 \]
-Поскольку \(\text{rot} \vec H=0\), то можно ввести скалярную функцию \(\psi\) такую, что \(\vec H=-\nabla \psi\). Если записать уравнения и граничные условия через потенциал, то мы получим в точности такую же математическую задачу, как и задачу о электростатическом поле при наличии границы раздела двух диэлектриков (задача 2.8а). Тогда, выполнив замену
+Поскольку \(\text{rot} \vec H=0\), то мы получим в точности такую же математическую задачу, как и задачу о электростатическом поле при наличии границы раздела двух диэлектриков (задача [[res2.8a|2.8а]]). Тогда, выполнив замену
 \[
 \varepsilon_{1,2} \rightarrow \mu_{1,2},\;\;\vec E \rightarrow \vec H,\;\;\vec B \rightarrow \vec D
@@ Строка 27: / Строка 27: @@
 \end{split}
 \]
-Поскольку поле внутри шара однородное, то намагниченность
+/* Поскольку поле внутри шара однородное, то намагниченность
 \[
-\vec M=\frac{\vec m}{4/3\pi a ^3},
+\vec M=\frac{\vec m}{4/3\pi a ^3}.
-\]
+\] */
-плотность объемных токов
+Плотность объемных токов
-\[\vec{j}_\text{мол}=c \text{rot} \vec M=0,\]
+\[\vec{j}_{\text{мол}_i}=c \ \text{rot} \vec M_i=0,\]
-а плотность поверхностных токов
+где
-\[\vec i_\text{мол}=c\left[\vec n \times (\vec M_2-\vec M_1)\right],\;\; i_\alpha = \frac{3}{{4\pi }}\frac{{\mu _1  - \mu _2 }}{{\mu _1 +
+$$M_i=\frac{1}{4\pi}(B_i-H_i)=\frac{1}{4\pi}(\mu _i-1)H_i.$$
+Плотность поверхностных токов
+\[\vec i_\text{мол}=c \left[\vec n \times (\vec M_2-\vec M_1)\right],\;\; i_\alpha = \frac{3}{{4\pi }}\frac{{\mu _1  - \mu _2 }}{{\mu _1 +
 \mu _2 }}cH_0 \sin \theta\].