electrodynamics:res6.77

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

electrodynamics:res6.77 [2019/12/12 08:45] – создано rootelectrodynamics:res6.77 [2019/12/12 08:46] (текущий) – root
Строка 24: Строка 24:
 Плотность тока подчиняется закону Ома \(\vec j=\sigma \vec E\). Тогда средняя мощность, выделяющаяся в единице объема Плотность тока подчиняется закону Ома \(\vec j=\sigma \vec E\). Тогда средняя мощность, выделяющаяся в единице объема
 \[ \[
-\overline W =\sigma \int\limits_0^\infty \overline{\left(\vec E \right)^2}\dif z. \]+\overline W =\sigma \int\limits_0^\infty \overline{\left(\vec E \right)^2}\ d z. \]
 Среднее от квадрата поля можно записать в виде Среднее от квадрата поля можно записать в виде
 \[ \[
Строка 31: Строка 31:
 Поскольку среднее по большому интервалу времени от косинуса равно нулю, получим Поскольку среднее по большому интервалу времени от косинуса равно нулю, получим
 \[ \[
-\overline W =\frac{\sigma}{2} \int\limits_0^\infty\left[E_0^2e^{-2z/\delta_0} +E_1^2e^{-2z/\delta_1}\right]\dif z=\frac{1}{4}\sigma \left( {E_0^2 \delta _0  + E_1^2 \delta _1 } \right),+\overline W =\frac{\sigma}{2} \int\limits_0^\infty\left[E_0^2e^{-2z/\delta_0} +E_1^2e^{-2z/\delta_1}\right]\ d z=\frac{1}{4}\sigma \left( {E_0^2 \delta _0  + E_1^2 \delta _1 } \right),
 \] \]
 где \( \delta _i  = c/\sqrt {2\pi \sigma \mu где \( \delta _i  = c/\sqrt {2\pi \sigma \mu
 \omega _i } ,\;i=0,1\;\text{и}\;\;\omega _1  = 0,1\omega_0.\) \omega _i } ,\;i=0,1\;\text{и}\;\;\omega _1  = 0,1\omega_0.\)