Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- optics:res2.13 [2020/02/22 18:32] – создано root
+++ optics:res2.13 [2020/02/23 12:30] (текущий) – root
@@ Строка 4: / Строка 4: @@
 -----
+Рассмотрим дисперсию --- зависимость частоты от волнового
+вектора, разлагая в ряд:
+$$\omega\left(k\right)\approx\omega_{0}+\left.\frac{\partial\omega}{\partial k}\right|_{k=k_{0}}\left(k-k_{0}\right)+\frac{1}{2}\left.\frac{\partial^{2}\omega}{\partial k^{2}}\right|_{k=k_{0}}\left(k-k_{0}\right)^{2}=\omega_{0}+u\Delta k+\beta\Delta k^{2}.$$
+Волновой пакет выразится интегралом
+$$
+E\left(z,t\right)=\intop_{-\infty}^{\infty}a(k)e^{i\left(kz-\omega t\right)}\,dk=a_{0}\intop_{-\infty}^{\infty}\exp\left(-\alpha\left(k-k_{0}\right)^{2}+i\left(kz-\omega t\right)\right)\,dk=
+$$
+$$
+a_{0}\intop_{-\infty}^{\infty}\exp\left(-\alpha\Delta k^{2}+ikz-i\left(\omega_{0}+u\Delta k+\beta\Delta k^{2}\right)t\right)\,dk.
+$$
+Как и в [[res2.10|задаче 2.10]] сделаем замену переменных переходя к полному квадрату:
+$$
+\alpha\Delta k^{2}-ikz+i\left(\omega_{0}+u\Delta k+\beta\Delta k^{2}\right)t=
+$$
+$$\left(\alpha+i\beta t\right)\Delta k^{2}+i\left(ut-z\right)\Delta k-ik_{0}z+i\omega_{0}t=
+$$
+$$
+\gamma^{2}\Delta k^{2}+i\delta\Delta k-ik_{0}z+i\omega_{0}t=\left(\gamma\Delta k+i\frac{\delta}{2\gamma}\right)^{2}+\left(\frac{\delta}{2\gamma}\right)^{2}-ik_{0}z+i\omega_{0}t=
+$$
+$$
+\lambda^{2}+\left(\frac{\delta}{2\gamma}\right)^{2}-ik_{0}z+i\omega_{0}t,
+$$
+тогда, с учётом $dk=\frac{1}{\gamma}\,d\lambda$ перепишем интеграл
+$$
+E\left(z,t\right)=\frac{a_{0}}{\gamma}\exp\left(-\left(\frac{\delta}{2\gamma}\right)^{2}+ik_{0}z-i\omega_{0}t\right)\,\intop_{-\infty}^{\infty}e^{-\lambda^{2}}\,d\lambda
+$$
+тогда
+$$
+E\left(z,t\right)=a_{0}\sqrt{\frac{\pi}{\alpha+i\beta t}}\exp\left(-\left(\frac{ut-z}{2\left(\alpha+i\beta t\right)}\right)^{2}+i\left(k_{0}z-\omega_{0}t\right)\right)
+.$$
+Таким образом можно представить, что пакет с одной стороны имеет фазовую скорость
+$v=\frac{\omega_{0}}{k_{0}}$, за это отвечает множитель $e^{i\left(k_{0}z-\omega_{0}t\right)}$
+и, при этом, у волны имеется комплексная амплитуда
+$$
+a_{0}\sqrt{\frac{\pi}{\alpha+i\beta t}}\exp\left(-\left(\frac{ut-z}{2\left(\alpha+i\beta t\right)}\right)^{2}\right)
+.$$
+Модуль амплитуды:
+$$
+|E\left(z,t\right)|=a_{0}\frac{\sqrt{\pi}}{\sqrt[4]{\alpha^{2}+\beta^{2}t^{2}}}\exp\left(-\frac{\left(ut-z\right)^{2}}{2\left(\alpha^{2}+\beta^{2}t^{2}\right)}\right)
+$$
+передвигается уже с групповой скоростью $u$, так как экспонента в
+модуле имеет максимум при $ut-z=0.$
+В итоге мы видим, что амплитуда максимума падает со временем как
+$$a_{0}\frac{\sqrt{\pi}}{\sqrt[4]{\alpha^{2}+\beta^{2}t^{2}}},$$
+а полуширина кривой Гаусса увеличивается как
+$$\sqrt{2\left(\alpha^{2}+\beta^{2}t^{2}\right)}$$
+--- происходит размывание пакета.