Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

--- optics:res4.37 [2020/05/14 11:56] – root
+++ optics:res4.37 [2020/05/16 17:15] (текущий) – root
@@ Строка 6: / Строка 6: @@
 со своей амплитудой и фазой и будем учитывать, что излучение от каждого
 элемента антенны будет достигать конечной точки за разное время и
-с разными фазами. \pause
+с разными фазами.
 Дипольный точечный излучатель длины $dx$ с указанным
 током создает векторный потенциал в точке $r_{p}:$
-$$d\vec{A}\left(r_{p},t\right)=\frac{\vec{e}_{x}}{cr_{p}}e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)-i\varphi\left(x\right)}I_{0}\cos kx\cdot dx$$\pause
+$$d\vec{A}\left(r_{p},t\right)=\frac{\vec{e}_{x}}{cr_{p}}e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)-i\varphi\left(x\right)}I_{0}\cos kx\cdot dx$$
 фаза
 $$\varphi\left(x\right)=kx\cos\theta.$$
 Найдём теперь векторный потенциал:
 $$\vec{A}\left(r_{p},t\right)=\intop_{-\frac{\lambda}{4}}^{\frac{\lambda}{4}}\frac{\vec{e}_{x}}{cr_{p}}e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)-i\varphi\left(x\right)}I_{0}\cos kx\cdot dx=
-$$\pause
+$$
-$$\frac{\vec{e}_{x}I_{0}}{cr_{p}}e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}\intop_{-\frac{\lambda}{4}}^{\frac{\lambda}{4}}e^{-ikx\cos\theta}\cos kx\cdot dx$$\pause
+$$\frac{\vec{e}_{x}I_{0}}{cr_{p}}e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}\intop_{-\frac{\lambda}{4}}^{\frac{\lambda}{4}}e^{-ikx\cos\theta}\cos kx\cdot dx$$
 для взятия интеграла распишем косинус
-$$\frac{1}{2}\intop_{-\frac{\lambda}{4}}^{\frac{\lambda}{4}}e^{-ikx\cos\theta}\left(e^{ikx}+e^{-ikx}\right)\cdot dx=$$\pause
+$$\frac{1}{2}\intop_{-\frac{\lambda}{4}}^{\frac{\lambda}{4}}e^{-ikx\cos\theta}\left(e^{ikx}+e^{-ikx}\right)\cdot dx=$$
 $$
 \frac{1}{2}\left.\left(\frac{e^{ikx\left(1-\cos\theta\right)}}{ik\left(1-\cos\theta\right)}-\frac{e^{-ikx\left(1+\cos\theta\right)}}{ik\left(1+\cos\theta\right)}\right)\right|_{-\frac{\lambda}{4}}^{\frac{\lambda}{4}}=$$
 $$\frac{1}{2}\left(\frac{e^{i\frac{\pi}{2}\left(1-\cos\theta\right)}}{ik\left(1-\cos\theta\right)}-\frac{e^{-i\frac{\pi}{2}\left(1+\cos\theta\right)}}{ik\left(1+\cos\theta\right)}\right)-\frac{1}{2}\left(\frac{e^{-i\frac{\pi}{2}\left(1-\cos\theta\right)}}{ik\left(1-\cos\theta\right)}-\frac{e^{i\frac{\pi}{2}\left(1+\cos\theta\right)}}{ik\left(1+\cos\theta\right)}\right)=$$
-\pause
 $$\frac{1}{k}\left(\frac{\sin\frac{\pi}{2}\left(1-\cos\theta\right)}{1-\cos\theta}+\frac{\sin\frac{\pi}{2}\left(1+\cos\theta\right)}{1+\cos\theta}\right)=$$
-\pause
 $$
 \frac{1}{k}\left(\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{1-\cos\theta}+\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{1+\cos\theta}\right)=$$
-\pause
+$$\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{k}\cdot\frac{2}{1-\cos^{2}\theta}=\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{k\sin^{2}\theta}.$$
-$$\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{k}\cdot\frac{2}{1-\cos^{2}\theta}=\pause\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{k\sin^{2}\theta}.$$
 Итак, окончательно для векторного потенциала:
-$$\vec{A}\left(r_{p},t\right)=\frac{\vec{e}_{x}I_{0}}{cr_{p}}\cdot\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{k\sin^{2}\theta}\cdot e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}$$\pause
+$$\vec{A}\left(r_{p},t\right)=\frac{\vec{e}_{x}I_{0}}{cr_{p}}\cdot\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{k\sin^{2}\theta}\cdot e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}$$
-Для нахождения поля $\vec{H}$ найдём ротор векторного потенциала, \pause
+Для нахождения поля $\vec{H}$ найдём ротор векторного потенциала,
-но нам надо рассмотреть только волновой член. \pause С учётом решения задач
+но нам надо рассмотреть только волновой член. С учётом решения задач [[res4.4|4.4.]] и [[res4.6|4.6.]]
-.4. и 4.6. \pause
+$$\vec{H}=-\frac{i}{c}\left[\vec{n}\times\frac{\partial\vec{A}}{\partial t}\right]=-\frac{\omega}{c}\left[\vec{n}\times\vec{A}\right]=$$
-$$\vec{H}=-\frac{i}{c}\left[\vec{n}\times\frac{\partial\vec{A}}{\partial t}\right]=\pause-\frac{\omega}{c}\left[\vec{n}\times\vec{A}\right]=$$\pause
 $$
--\left[\vec{n}\times\vec{e}_{x}\right]\frac{I_{0}}{cr_{p}}\cdot\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{\sin^{2}\theta}\cdot e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}$$ \pause
+-\left[\vec{n}\times\vec{e}_{x}\right]\frac{I_{0}}{cr_{p}}\cdot\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{\sin^{2}\theta}\cdot e^{-i\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}$$
 с учётом $\vec{E}=\left[\vec{H}\times\vec{n}\right]$ и $|\vec{n}\times\vec{e}_{x}|=\sin\theta$
 Для интенсивности
-$$\frac{dI}{d\Omega}=\frac{c}{4\pi}r^{2}|H|^{2}\pause=\frac{c}{4\pi}\left(\frac{I_{0}}{c}\cdot\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)\cos\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}{\sin\theta}\right)^{2}$$\pause
+$$\frac{dI}{d\Omega}=\frac{c}{4\pi}r^{2}|H|^{2}=\frac{c}{4\pi}\left(\frac{I_{0}}{c}\cdot\frac{2\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)\cos\omega\left(t-\frac{r_{p}}{c}\right)}{\sin\theta}\right)^{2}$$
 после усреднения по периоду:
-$$\left\langle \frac{dI}{d\Omega}\right\rangle =\frac{I_{0}^{2}}{2\pi c}\left(\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{\sin\theta}\right)^{2}$$\pause
+$$\left\langle \frac{dI}{d\Omega}\right\rangle =\frac{I_{0}^{2}}{2\pi c}\left(\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{\sin\theta}\right)^{2}$$
 Полный поток найдём интегрированием:
 $$\left\langle I\right\rangle =\intop_{0}^{\pi}\frac{I_{0}^{2}}{c}\left(\frac{\cos\left(\frac{\pi}{2}\cos\theta\right)}{\sin\theta}\right)^{2}\sin\theta\,d\theta=$$
-$$\frac{I_{0}^{2}}{c}\intop_{-1}^{1}\frac{\cos^{2}\left(\frac{\pi}{2}t\right)}{1-t^{2}}dt=\pause\frac{1}{2}\left(\gamma-{\it Ci}\left(2\pi\right)+\ln\left(2\pi\right)\right)\frac{I_{0}^{2}}{c}\approx\pause\frac{1,22\cdot I_{0}^{2}}{c}$$
+$$\frac{I_{0}^{2}}{c}\intop_{-1}^{1}\frac{\cos^{2}\left(\frac{\pi}{2}t\right)}{1-t^{2}}dt=\frac{1}{2}\left(\gamma-{\it Ci}\left(2\pi\right)+\ln\left(2\pi\right)\right)\frac{I_{0}^{2}}{c}\approx\frac{1,22\cdot I_{0}^{2}}{c}$$
-Интеграл взят в программе Maple. \pause
+Интеграл взят в программе [[https://ru.wikipedia.org/wiki/Maple|Maple]].
 Таким образом,
-$$R_{\text{изл}}=\frac{\left\langle P_{\text{изл}}\right\rangle }{\left\langle I^{2}\right\rangle }=\pause\frac{\frac{1,22\cdot I_{0}^{2}}{c}}{\frac{I_{0}^{2}}{2}}=\pause\frac{2,44}{c}$$ \pause
+$$R_{\text{изл}}=\frac{\left\langle P_{\text{изл}}\right\rangle }{\left\langle I^{2}\right\rangle }=\frac{\frac{1,22\cdot I_{0}^{2}}{c}}{\frac{I_{0}^{2}}{2}}=\frac{2,44}{c}$$
-переходя в систему СИ $R_{\text{изл}}=\frac{2,44\cdot9\cdot10^{11}}{3\cdot10^{10}}\approx73$
+переходя в систему СИ $$R_{\text{изл}}=\frac{2,44\cdot9\cdot10^{11}}{3\cdot10^{10}}\approx73 \text{ Ом.}$$
-Ом.