mmf2-10

Различия

Показаны различия между двумя версиями страницы.

Ссылка на это сравнение

Предыдущая версия справа и слева Предыдущая версия
Следующая версия		 Предыдущая версия
mmf2-10 [2025/04/23 10:08] – [Распределения Максвелла.] rootmmf2-10 [2026/04/29 09:27] (текущий) – [Задачи] root
Строка 30: Строка 30:
 где $\Gamma$ - гамма-функция. где $\Gamma$ - гамма-функция.
  
-$$I_n = \frac{(2l-1)!!}{2^{l+1}}\sqrt{\frac{\pi}{\alpha^{2l+1}} =\frac{1 \cdot 3 \cdot 5 \cdots (2l-1)}{2^{l+1}}\sqrt{\frac{\pi}{\alpha^{2l+1}}  +$$I_n = \frac{(2l-1)!!}{2^{l+1}} \sqrt{\frac{\pi}{\alpha^{2l+1}}} =\frac{1 \cdot 3 \cdot 5 \cdots (2l-1)}{2^{l+1}}\sqrt{\frac{\pi}{\alpha^{2l+1}}}, \quad n = 2l
 $$ $$
  
-$$= \frac{1 \cdot 2 \cdot 3 \cdots l}{2 \alpha^{l+1}}, \quad n = 2l + 1$$+$$I_n= \frac{1 \cdot 2 \cdot 3 \cdots l}{2 \alpha^{l+1}}, \quad n = 2l + 1$$
  
 $$I_n^\infty = \int_{-\infty}^{\infty} \xi^n \exp(-\alpha \xi^2) d\xi = \begin{cases} $$I_n^\infty = \int_{-\infty}^{\infty} \xi^n \exp(-\alpha \xi^2) d\xi = \begin{cases}
Строка 78: Строка 77:
  
 10.5. Определить, при какой ширине потенциального ящика $a$ дискретность энергии становится сравнимой с энергией теплового движения при температуре $T$. 10.5. Определить, при какой ширине потенциального ящика $a$ дискретность энергии становится сравнимой с энергией теплового движения при температуре $T$.
 +
 +[[решение|решение]]